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目次
CAN-5-1-39
CAN-5-1-40
CAN-5-1-57
CAN-5-1-59
TEC-0-5-95
COM-5-38
COM-5-66
§2-2 [1] (1)
§2-3 [3]
補足説明欄
【SEOテキスト】宇田雄一,07.9.5,CAN-5-1-59-24,25,i-1/2=exp[i(-π/2+2nπ)/2];n=0,1,だが、ここでは、i-1/2=exp(-iπ/4)という値(n=0の場合)を選択して使う事にする。[π/2iβ(E)r]1/2≡√π/2β(E)rexp(-iπ/4),exp(-iπ/4)=(1-i)/√2,CAN-5-1-59-30,Jnはn次のベッセル関数と呼ばれ、n次のベッセル関数に対しては、次式が成り立つ事が知られている。x2d2/dx2Jn(x)+xd/dxJn(x)+(x2-n2)Jn(x)=0,マグロウヒル大学演習シリーズ「数学公式・数表ハンドブック」スピーゲル著136ページ参照。CAN-5-1-59,CAN-5-1-39-15～19,40-9,57-2～4の場合の、特に、[H(0),W(0)]-=0and∀t;W(t)=W(0)の場合について、CAN-5-1-57-6を満たすEと|Ψs(0)>に対して、W(0)|Ψs(0)>と|Ψs(0)>が線形独立ならば、固有値Eに属するH(0)の固有空間の次元は少なくとも2であり、Eは縮退(COM-5-38-5～7)している。これが、対称性とエネルギー固有値の縮退の一般的関係だ。§2-2[1]①で∀t;V(X;t)=V(X;0)とした場合については、たとえば、空間的反転(§2-3[3])に対して系が対称(→次ページへ続く)