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目次
CAN-3-1-21
CAN-3-1-22
CAN-3-1-23
CAN-3-1-24
CAN-3-1-25
CAN-3-1-26
TEC-0-3-37
TEC-0-3-38
補足説明をここに書く予定です
【SEOテキスト】04.12.14,TEC-0-3-37-17,これは物理的条件であり、局所慣性系の存在と同値であるが、数学定理だけからでも、g'□□(a')が実対称ならばPTg'□□(a')Pが対角行列となり、その対角成分がいずれも+1または0または-1となるような、可逆行列Pが存在する事は言える。マグロウヒル大学演習シリーズ「線形代数(下)」系12.6参照。また、Pの存在は一意的ではなく、PTg'□□(a')P=-η□□の場合にはローレンツ変換の分だけの任意性がある。CAN-3-1-24②,CAN-3-1-21の座標系が物理的であるのはx1<c/ωの範囲内においてのみである。CAN-3-1-22②の座標系が物理的であるのは、v<cの場合のみである。CAN-3-1-22③の座標系が物理的であるのは、|x4|<c2/gの範囲内においてのみである。CAN-3-1-23の座標系が物理的であるのは、x1≠-c2/gの範囲内においてのみである。CAN-3-1-25,ロバートソン・ウォーカー時空と呼ばれるものの特別な場合である。第5行以下に提示されているたぐいの時空の特徴を時空のトポロジーと言う。閉じた時空の場合が提示されているが、そうではないトポロジーを持つ時空というものを考える事も出来る。CAN-3-1-26[1],局所ローレンツ系の原点の運動は瞬間的は自由落下である。宇田雄一