COM-5-20
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【SEOテキスト】宇田雄一06.2.22,CAN-5-1-12-9,10∴-ih(d/dt)<Ψs(t)|=<Ψs(t)|H(t),CAN-5-1-12-9,B(s)が正規直交の場合には、ih(∂/∂t)<e(s)(f)|Ψs(t)>=∫dng<e(s)(f)|H(t)|e(s)(g)><e(s)(g)|Ψs(t)>これをシュレディンガーの波動方程式と呼ぶ。CAN-5-1-12-11,13特に、ハミルトニアンが時刻に依存しない場合、U(t)=exp[-(i/h)tH(0)],U(t1,t2)=exp[-(i/h)(t1-t2)H(0)],CAN-5-1-13-14,15,(d/dt)ΩH(t)=0となるための十分条件は、(d/dt)Ω(t)=0and[H(t),Ω(t)]-=0故に、(d/dt)H(t)=0⇒(d/dt)HH(t)=0,CAN-5-1-14-21,|ΨH>=|ΨI(0)>だから|ΨI(t)>=U1(t)|ΨI(0)>,CAN-5-1-14-23,H0I(t)=H0,CAN-5-1-15-7,9,|e(in)(f;t)>=|e(H)(f;t)>(t≦T2),|e(out)(f;t)>=|e(H)(f;t)>(t≧T1)